Автор работы: Пользователь скрыл имя, 17 Июня 2013 в 11:10, курсовая работа
Изучая какие-либо физические явления, исследователь, прежде всего, создает его математическую идеализацию или, другими словами, математическую модель, т.е. пренебрегая второстепенным характеристиками явления, он записывает основные законы, управляющие этим явлением, в математической форме. Очень часто эти законы можно выразить в виде интегральных уравнений. Такими оказываются модели различных явлений механики сплошной среды, химических реакциях, электрических и магнитных явлений, в электростатике, гидростатике и многих других разделов физики.
Целью моей работы является рассмотрение особенностей интегральных уравнений Фредгольма и изучение применения этого метода в механических и физических явлениях.
Введение
Уравнение Фредгольма первого и второго рода. Основные понятия.
Пример решения интегрального уравнения Фредгольма.
Метод определителей Фредгольма.
Пример нахождения резольвенты ядра.
Рекуррентные соотношения.
Пример нахождения резольвенты ядра с помощью рекуррентных соотношений
Метод последовательных приближений.
Пример решения интегрального уравнения методом последовательных приближений.
Физические примеры.
Задачи, приводящие к уравнению Фредгольма первого рода.
Задачи, приводящие к уравнению Фредгольма второго рода.
Список литературы
Аналитически эта ситуация описывается так: сходящемуся в точку с координатами (ξ, η;) на плоскости (В) световому пучку, несущему единичный световой поток, соответствует освещенность u0(х.у) = δ(x-ξ, y-η); при этом в плоскости (A) получим освещенность v0(х,у)=F[(x-ξ)2+(y-η)2]. Здесь δ — дельта-функция,
Отсюда, распределенной освещенности
в плоскости (B) соответствует освещенность в плоскости (А):
Это соотношение является интегральным уравнением Фредгольма первого рода, определяющим u(х,у) при заданной v(x,у). Измеряя на фотографии значение функции v(х, у) и решая полученное интегральное уравнение, можно восстанавливать неразмытое изображение u(х,у).
Задачи, приводящие к уравнению Фредгольма второго рода.
К однородным интегральным уравнениям Фредгольма второго рода приводят задачи о собственных колебаниях систем, т.е. колебаниях при отсутствии внешней силы. Рассмотрим задачу о малых поперечных свободных колебаниях струны переменной плотности р(х). Пусть концы струны закреплены. Тогда для поперечных отклонений струны u(x,t) выполнено:
P(x)utt = A2uxx , u(0, t)=0 , u(l, t)=0. (1)
Поставим задачу определить профиль струны при свободных гармонических колебаниях, т.е. будем искать решения вида u(x,t)= y(x)sin(ωt). Значения ω, при которых существует решение такого типа, называются собственными частотами колебаний струны.
Для у(х) из (1) получаем задачу
Рассматривая правую часть уравнения (2) как неоднородность, записываем решение задачи (2) в форме
где G(x,s) — функция Грина. Таким образом, поставленная задача свелась к определению тех значений ω, при которых существует нетривиальное решение однородного уравнения Фредгольма второго рода (3), и нахождению этих решений.
Список литературы
Информация о работе Уравнение Фредгольма первого и второго рода