Магнитные материалы

 

 

 

 

 

 

 

 

Реферат

по дисциплине «Химия радиоматериалов»

«Магнитные материалы»

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Санкт-Петербург 

2012 г.

 

 

 МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ

Магнитные материалы  в электро и радиосвязи играют столь же важную роль, как проводниковые  и диэлектрические материалы. В электрических машинах, трансформаторах, дросселях, электрорадиоаппаратуре и измерительных приборах всегда в том или ином виде используют магнитные материалы: в качестве магнитопровода, в виде постоянных магнитов или для экранирования магнитных полей.

Любое вещество, будучи помещенным в  магнитное поле, приобретает некоторый  магнитный момент М. Магнитный момент единицы объема называют намагниченностью Jм:

Jм=M/V. (1)

Намагниченность связана  с напряженностью магнитного поля:

Jм=kмH, (2)

где kм – безразмерная величина, характеризующая способность данного вещества намагничиваться в магнитном поле и называемая магнитной восприимчивостью.

Первопричиной магнитных свойств  вещества являются внутренние скрытые  формы движения электрических зарядов, представляющие собой элементарные круговые токи, обладающие магнитными моментами. Такими токами являются орбитальные спины и орбитальное вращение электронов в атоме. Магнитные моменты протонов и нейтронов примерно в 1000 раз меньше магнитного момента электрона, поэтому магнитные свойства атома целиком определяются электронами, магнитным моментом ядра можно пренебречь.

Классификация веществ  по магнитным свойствам

По реакции на внешнее  магнитное поле и по характеру  внутреннего магнитного упорядочения все вещества в природе можно разделить на пять групп:

-диамагнетики; 
-парамагнетики; 
-ферромагнетики; 
-антиферромагнетики; 
-ферримагнетики.

Диамагнетики – магнитная проницаемость m меньше единицы и не зависит от напряженности внешнего магнитного поля.

Диамагнетизм обусловлен небольшим изменением угловой скорости орбитального вращения электрона при внесении атома в магнитное поле.

Диамагнитный эффект является универсальным, присущим всем веществам. Однако в большинстве  случаев он маскируется более  сильными магнитными эффектами.

К диамагнетикам относят инертные газы, водород, азот, многие жидкости (вода, нефть), ряд металлов (медь, серебро, золото, цинк, ртуть и др.), большинство  полупроводников и органических соединений. Диамагнетики – все  вещества с ковалентной химической связью и вещества в сверхпроводящем состоянии.

Внешним проявлением диамагнетизма  является выталкивание диамагнетиков  из неоднородного магнитного поля.

Парамагнетики – вещества с m больше единицы, не зависящей от напряженности внешнего магнитного поля.

Внешнее магнитное поле вызывает преимущественную ориентацию магнитных моментов атомов в одном направлении.

Парамагнетики, помещенные в магнитное  поле, втягиваются в него.

К числу парамагнетиков относятся: кислород, окись азота, щелочные и  щелочно-земельные металлы, соли железа, кобальта, никеля и редкоземельных элементов.

Парамагнитный эффект по физической природе во многом сходен с дипольно-релаксационной поляризацией диэлектриков.

К ферромагнетикам относят вещества с большой магнитной проницаемостью (до106), сильно зависящей от напряженности внешнего магнитного поля и температуры.

Ферромагнетикам присуща внутренняя магнитная упорядоченность, выражающаяся в существовании макроскопических областей с параллельно ориентированными магнитными моментами атомов. Важнейшая особенность ферромагнетиков заключается в их способности намагничиваться до насыщения в слабых магнитных полях.

Антиферромагнетиками являются вещества, в которых ниже некоторой температуры Т° спонтанно возникает антипараллельная ориентация магнитных моментов одинаковых атомов или ионов кристаллической решетки

При нагревании антиферромагнетик  переходит в парамагнитное состояние. Антиферромагнетизм обнаружен у  хрома, марганца и ряда редкоземельных элементов (Ce,Nd,Sm,Tm и др.)

К ферримагнетикам относят вещества, магнитные свойства которых обусловлены нескомпенсированным антиферромагнетизмом. Магнитная проницаемость у них высока и сильно зависит от напряженности магнитного поля и температуры.

Свойствами ферримагнетиков обладают некоторые упорядоченные металлические сплавы, но, главным образом – различные оксидные соединения, а главный интерес представляют ферриты.

Диа-, пара- и антиферромагнетики можно  объединить в группу слабомагнитных веществ, тогда как ферро- и ферримагнетики представляют собой сильномагнитные материалы и представляют наибольший интерес.

Магнитные характеристики материалов

Поведение ферромагнитного  материала в магнитном поле характеризуется  начальной кривой намагничивания:

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Показывающей зависимость  магнитной индукции В в материале от напряженности магнитного поля Н.

Свойства магнитных материалов оценивают магнитными характеристиками. Рассмотрим основные из них.

 Абсолютная магнитная проницаемость

Абсолютная магнитная  проницаемость m а материала представляет собой отношение магнитной индукции В к напряженности магнитного поля Н в заданной точке кривой намагничивания для данного материала и выражается в Гн/м:

m а=В/Н (3)

Относительная магнитная  проницаемость материала m есть отношение  абсолютной магнитной проницаемости  к магнитной постоянной:

m =m а/m о (4)

μ0 – характеризует  магнитное поле в вакууме (m0=1.256637·10-6 Гн/м).

Абсолютная магнитная  проницаемость применяется только для расчетов. Для оценки же свойств  магнитных материалов используют m , не зависящую от выбранной системы единиц. Ее называют магнитной проницаемостью. Магнитная проницаемость зависит от напряженности магнитного поля:

 

Различают начальную m н и максимальную магнитную проницаемость m м. Начальную  измеряют при напряженностях магнитного поля, близких к нулю.

Большие значения m н и m м показывают, что данный материал легко намагничивается в слабых и сильных магнитных полях.

Температурный коэффициент магнитной проницаемости

Температурный коэффициент  магнитной проницаемости ТКm позволяет  оценить характер изменения m в зависимости

ТКμ= ( μ2 - μ1)/ μ1(Т2 – Т1) [1/°]

 

 

 Типичная зависимость μ от Т° приведена на рис.4.3.

 

Т°, при которой μ  падает почти до нуля называется температурой Кюри Тк. При Т > Тк процесс намагничивания расстраивается из-за интенсивного теплового движения атомов и молекул материала, следовательно, материал перестает быть ферромагнитным.

Так, для чистого железа Тк = 768°C 
для никеля Тк = 358°C 
для кобальта Тк = 1131°C

Индукция насыщения

Индукция Вs, характерная  для всех магнитных материалов, называется индукцией насыщения (см.рис.4.4). Чем больше Вs при заданной Н, тем лучше магнитный материал.

Если образец магнитного материала  намагничивать, непрерывно повышая  напряженность магнитного поля Н, магнитная  индукция В тоже будет непрерывно возрастать по кривой начального намагничивания 1:

 

Эта кривая заканчивается в точке, соответствующей индукции насыщения  Вs. При уменьшении Н индукция тоже будет уменьшаться, но начиная с  величины Вm значения В не будут совпадать  с начальной кривой намагничивания.

 Остаточная магнитная индукция

Остаточная магнитная  индукция Вr наблюдается в ферромагнитном материале, когда Н=0. Для размагничивания  образца надо, чтобы напряженность  магнитного поля изменила свое направление  на противоположное – Н. Напряженность  поля, при которой индукция становится равной нулю, называется коэрцитивной силой Нс. Чем больше Нс, тем в меньшей степени материал способен размагничиваться.

Если после размагничивания  материала намагничивать его  в противоположном направлении, образуется замкнутая петля, которую называют предельной петлей гистерезиса – петля, снятая при плавном изменении напряженности магнитного поля от +Н до –Н, когда магнитная индукция становится равной индукции насыщения Вs.

 Удельные  потери на гистерезис

Это потери Pг, затрачиваемые на перемагничивание единицы массы материала за один цикл [Вт/кг]. Их величина зависит от частоты перемагничивания и значения максимальной индукции. Они определяются (за один цикл) площадью петли гистерезиса.

 Динамическая петля гистерезиса

Она образуется при перемагничивании материала переменным магнитным полем и имеет большую площадь, чем статическая, т.к. при действии переменного магнитного поля кроме потерь на гистерезис возникают потери на вихревые токи и магнитное последействие (отставание по времени параметров от Н), которое определяется магнитной вязкостью материала.

 Потери энергии на вихревые токи

Потери энергии на вихревые токи Рв зависят от удельного  электрического сопротивления материала  ρ. Чем больше ρ, тем меньше потери. Рв также зависят от плотности материала и его толщины. Они пропорциональны квадрату амплитуды магнитной индукции Вm и частоты f переменного поля.

 Коэффициент прямоугольности петли гистерезиса

Для оценки формы гистерезисной  петли пользуются коэффициентом  прямоугольности петли гистерезиса:

Кп = Вr /Вm (6)

Чем больше Кп, тем прямоугольнее  петля. Для магнитных материалов, применяемых в автоматике и ЗУ ЭВМ, Кп = 0.7-0.9.

 Удельная объемная энергия

Это характеристика , применяемая  доля оценки свойств магнитно-твердых  материалов, выражается формулой:

Wм = 1/2(Bd·Hd), (7)

где Bd и Hd соответственно индукция и напряженность магнитного поля, соответствующие максимальному  значению удельной объемной энергии (рис.4.5).

 

Чем больше объемная энергия, тем лучше магнитный материал и постоянный магнит, из него изготовленный.

 Классификация магнитных  материалов

Согласно поведению  в магнитном поле все магнитные  материалы делятся на две основные группы – магнитно-мягкие (МММ) и  магнитно-твердые (МТМ). МММ характеризуются  большими значениями начальной и максимальной магнитной проницаемостью и малыми значениями коэрцитивной силы (меньше 4000 А/м). Они легко намагничиваются и размагничиваются, отличаются малыми потерями на гистерезис.

Чем чище МММ, тем лучше его магнитные  характеристики. 

МТМ обладают большой коэрцитивной силой (больше 4000А/м) и остаточной индукцией (больше 0.1 Тл). Они с большим трудом намагничиваются, но зато могут долго сохранять магнитную энергию, т.е. служить источниками постоянного магнитного поля.

По составу все магнитные  материалы делятся на

1. металлические

2. неметаллические

3. магнитодиэлектрики.

Металлические магнитные  материалы это чистые металлы (железо, кобальт, никель) и магнитные сплавы некоторых металлов.

Неметаллические магнитные  материалы – ферриты, получаемые из порошкообразной смеси окислов железа и окислов других металлов. Опрессованные ферритовые изделия подвергаются отжигу, в результате чего они превращаются в твердые монолитные детали.

Магнитодиэлектрики представляют собой композиционные материалы, состоящие из 60-80% порошкообразного магнитного материала и 40-20% диэлектрика.

Ферриты и магнитодиэлектрики отличаются от металлических магнитных материалов большими ρ(102-108 Ом·м), от чего потери на вихревые токи малы. Это позволяет  использовать их в высокочастотной технике. Кроме того, ферриты обладают большой стабильностью магнитных параметров в широком диапазоне частот (включая СВЧ).

 Металлические магнитно-мягкие материалы

Основными магнитно-мягкими  материалами, применяемыми в радиоэлектронной аппаратуре, являются карбонильное железо, пермаллои, альсиферы и низкоуглеродистые кремнистые стали.

 Карбонильное железо

Представляет собой  тонкодисперсный порошок, состоящий  из частиц сферической формы диаметром 1 – 8 мкм.

μн = 2500 – 3000 
μм = 20000 – 21000 
Нс = 4.5 – 6.2 А/м

Его применяют при изготовлении высокочастотных магнитодиэлектрических сердечников.

 Пермаллои

Пластичные железоникелевые  сплавы с содержанием никеля 45 – 80%, легко прокатываются в тонкие листы и ленты, толщиной до 1 мкм. При содержании никеля 45 – 50% называются низконикелевыми, 60 – 80% - высоконикелевыми.

μн = 2000 – 14000 
μм = 50000 – 270000 
Нс = 2 – 10 А/м 
ρ = 0.25 – 0.45 мкОм·м

Для улучшения магнитных характеристик  в пермаллои вводят молибден, хром, кремний или медь, отжигают в водороде или вакууме.

Легированные пермаллои применяют  для деталей аппаратуры, работающих на частотах 1 – 5 МГц. В магнитных  усилителях применяют пермаллои  с прямоугольной петлей гистерезиса.

 Альсиферы

Представляют собой  нековкие, хрупкие сплавы, состоящие  из 5.5 – 13% алюминия, 9 – 10% кремния, остальное – железо.

μн = 6000 – 7000 
μм = 30000 – 35000 
Нс = 2.2 А/м 
ρ = 0.8 мкОм·м

Из него изготовляют литые сердечники, работающие в диапазоне до 50 кГц.

 Низкоуглеродистые кремнистые стали

Представляют собой  сплавы железа с 0.8 – 4.8% кремния, содержание углерода не более 0.08%. Это сравнительно дешевый материал. Введение большого количества кремния улучшает магнитные свойства материала, но повышает его хрупкость (поэтому кремния не более 4.8%).

Листы кремнистой стали изготавливают прокаткой заготовок в нагретом и ненагретом состояниях, поэтому различают горячекатанную и холоднокатанную сталь.