Конвективный теплообмен в водоемах

Содержание

Введение 2

Конвективный теплообмен. Основные понятия и определения 3

Конвективные течения  в водоемах 11

Выводы 19

Список использованной литературы 21

Введение

Конвективный теплообмен - процесс переноса тепла, происходящий в движущихся текучих средах (жидкостях либо газах) и обусловленный совместным действием двух механизмов переноса тепла — собственно конвективного переноса и теплопроводности. Таким образом, в случае конвективного теплообмена распространение тепла в пространстве осуществляется за счёт переноса тепла при перемещении текучей среды из области с более высокой температурой в область с меньшей температурой, а также за счёт теплового движения микрочастиц и обмена кинетической энергией между ними. В связи с тем, что для неэлектропроводных сред интенсивность конвективного переноса очень велика по сравнению с теплопроводностью, последняя при ламинарном течении играет роль лишь для переноса тепла в направлении, поперечном течению среды. Роль теплопроводности при конвективном теплообмене более значительна при движении электропроводных сред (например, жидких металлов). В этом случае теплопроводность существенно влияет и на перенос тепла в направлении движения жидкости. При турбулентном течении основную роль в процессе переноса тепла поперек потока играет пульсационное перемещение турбулентных вихрей поперек течения жидкости. Участие теплопроводности в процессах конвективного теплообмена приводит к тому, что на эти процессы оказывают существенное влияние теплофизические свойства среды: коэффициент теплопроводности, теплоёмкость, плотность.

 

 

 

Конвективный  теплообмен. Основные понятия и определения

Передача теплоты конвекцией осуществляется перемещением в пространстве неравномерно нагретых объемов жидкости или газов. В дальнейшем изложении  обе среды объединены одним наименованием  — жидкость. Обычно при инженерных расчетах определяется конвективный теплообмен между жидкостью и твердой  стенкой, называемый теплоотдачей. Согласно закону Ньютона—Рихмана, тепловой поток Q от стенки к жидкости пропорционален поверхности теплообмена и разности температур между температурой твердой стенки tc и температурой жидкости tж:

 

.

(1)

 

Главная трудность расчета  заключается в определении коэффициента теплоотдачи α, зависящего от ряда факторов: физических свойств омывающей поверхность жидкости (плотности, вязкости, теплоемкости, теплопроводности), формы и размеров поверхности, природы возникновения движения среды, скорости движения.

По природе возникновения  различают два вида движения —  свободное и вынужденное. Свободное  движение происходит вследствие разности плотностей нагретых и холодных частиц жидкости, находящейся в поле действия сил тяжести; оно называется также  естественной конвекцией и зависит  от рода жидкости, разности температур, объема пространства, в котором протекает  процесс.

Вынужденное движение возникает  под действием посторонних побудителей (насоса, вентилятора, ветра). В общем  случае наряду с вынужденным движением  одновременно может развиваться  и свободное. Относительное влияние последнего тем больше, чем больше разность температур в отдельных точках жидкости и чем меньше скорость вынужденного движения.

Движение жидкости может  быть ламинарным или турбулентным. При ламинарном режиме частицы жидкости движутся послойно, не перемешиваясь. Турбулентный режим характеризуется  непрерывным перемешиванием всех слоев  жидкости. Переход ламинарного режима в турбулентный определяется значением безразмерного комплекса, называемого числом Рейнольдса:

 

,

 

 

где w – скорость движения жидкости; ν — коэффициент кинематической вязкости1; l — характерный размер канала или обтекаемой стенки.

При любом режиме движения частицы жидкости, непосредственно  прилегающие к твердой поверхности, как бы прилипают к ней. В результате вблизи обтекаемой поверхности вследствие действия сил вязкости образуется тонкий слой заторможенной жидкости, в пределах которого скорость изменяется от нуля на поверхности тела до скорости невозмущенного потока (вдали от тела). Этот слой заторможенной  жидкости получил название гидродинамического пограничного слоя. Толщина этого  слоя возрастает вдоль по потоку, так  как по мере движения влияние вязкости распространяется все больше на невозмущенный  поток. Однако и в случае турбулентного  пограничного слоя непосредственно  у стенки имеется очень тонкий слой жидкости, движение в котором  носит ламинарный характер. Этот слой называется вязким, или ламинарным, подслоем.

Аналогично понятию гидродинамического слоя существует понятие теплового  пограничного слоя — прилегающей  к твердой поверхности области, в которой температура жидкости изменяется от температуры стенок tс до температуры жидкости вдали от тела tж. В общем случае толщины гидродинамического и теплового пограничных слоев пропорциональны, а для газов практически равны.

Интенсивность переноса теплоты  зависит от режима движения жидкости в пограничном слое. При турбулентном пограничном слое перенос теплоты  в направлении стенки обусловлен турбулентным перемешиванием жидкости. Однако непосредственно у стенки, в ламинарном подслое теплота  будет переноситься теплопроводностью. При ламинарном пограничном слое теплота в направлении стенки переносится только теплопроводностью.

На основании рассмотренного выше представления о процессах  переноса теплоты при движении жидкости вдоль твердой поверхности получим  уравнение, описывающее процесс  теплоотдачи на границах тела. Так  как у поверхности твердого тела имеется слой неподвижной жидкости, то для этого слоя можно использовать закон Фурье. Принимая, что ось Оу направлена перпендикулярно поверхности, запишем

 

.

 

Однако

.

 

Приравнивая эти уравнения  получим

 

.

(2)

 

 

 

Уравнение (2) называют дифференциальным уравнением теплоотдачи.

Если в дифференциальное уравнение теплопроводности подставить конвективное изменение температуры, обусловленное течением жидкости:

.

 

 

 

где wx, wy и wz – проекции скорости жидкости на координатные оси, то можно записать

.

(3)

 

 

 

Иными словами говоря, если через изучаемый нами элементарный объём движется со скоростью w некое температурное поле, то дифференциальное уравнение теплопроводности следует накладывать на это поле.

Для строго описания процессов  конвективного теплообмена к  дифференциальному уравнению (3) следует  добавить уравнение (Навье-Стокса) движения вязкой жидкости, вытекающее из второго закона Ньютона, уравнение сплошности и неразрывности жидкости и учесть зависимость плотности жидкости от температуры. Такая система уравнений описывает большой класс явлений — процессы конвективного теплообмена между жидкостью и твердой стенкой. Эти уравнения должны быть дополнены условиями однозначности, характеризующими конкретные особенности той или иной рассматриваемой задачи.

Ввиду сложности математического  описания процессов конвективного  теплообмена аналитическое решение  дифференциальных уравнений с условиями  однозначности оказывается возможным  только в результате дополнительных упрощений, которые в значительной мере снижают практическую ценность полученных результатов. Поэтому многие зависимости для конкретных задач  конвективного теплообмена получают экспериментальным путем. Распространение  этих эмпирических зависимостей на другие конкретные явления может привести к грубым ошибкам.

Объединение математических методов с экспериментом с  помощью теории подобия позволяет распространить результаты единичного опыта на целую группу явлений.

Понятие подобия, как известно, впервые введено в геометрии. Геометрически подобными называются такие фигуры, у которых сходственные (одноименные) стороны пропорциональны, а сходственные углы равны.

Понятие подобия распространяется на любое физическое явление. Физические явления считаются подобными, если они относятся к одному и тому же классу, протекают в геометрически  подобных системах, и подобны все  однородные физические величины, характеризующие  эти явления. Однородными называются такие величины, которые имеют  один и тот же физический смысл  и одинаковую размерность. Таким  образом, для подобных физических явлений  в сходственных точках и в сходственные моменты времени любая величина φ′ первого явления пропорциональна величине φ′′ второго явления, т. е. φ′=cφ·φ′′. При этом каждая физическая величина φ имеет свой множитель преобразования cφ′ численно отличный от других.

Аналогично геометрическому  подобию уравнения, описывающие  подобные физические явления, после  приведения их к безразмерному виду становятся тождественно одинаковыми. При этом в сходственных точках все  одноименные безразмерные величины, в том числе и безразмерные параметры, будут равны.

Приведем к безразмерному  виду дифференциальное уравнение теплоотдачи. Если ввести обозначение ϑ=t—tc, то (2) можно записать в форме

.

(4)

 

 

Выберем какой-либо характерный  геометрический размер l0 и избыточную температуру стенки ϑc=tс—tж в качестве величин приведения. Обозначим безразмерные величины   и  , тогда y=l0·Y и ϑ=ϑ0·θ.

Подставляя полученные выражения  для у и ϑ в уравнение (4), запишем

.

 

 

 

Окончательно

.

(5)

 

 

Помимо безразмерной температуры θ и координаты Y, в уравнение входит безразмерный комплекс  , составленный из разнородных физических величин, характеризующих явление теплоотдачи. Согласно свойству подобных физических явлений, этот комплекс должен иметь одинаковые значения для всех подобных систем. Такие комплексы носят название чисел подобия. Полученный безразмерный комплекс называется числом Нуссельта   и представляет собой безразмерный коэффициент теплоотдачи. Числа подобия, составленные только из заданных параметров математического описания задачи, называются критериями подобия. Анализ уравнений конвективного теплообмена позволяет получить следующие основные критерии подобия:

 — критерий Рейнольдса, характеризующий режим движения жидкости;

 — критерий Грасгофа, характеризующий подъемную силу, возникшую вследствие разности плотности жидкости. Здесь β - коэффициент объёмного расширения жидкости;

 — критерий Прандтля, определяющий физические свойства жидкости.

Критерии, составленные из величин, определяющих характер процесса, но не включающие искомых величин, называются определяющими, а критерии, включающие искомые величины, - неопределяющими. Так, при расчёте конвективного теплообмена критерий Nu не является определяющим, так как в него входит искомая величина α. Критерии же Re и Pr в этих же расчётах – определяющие.

Основные положения теории подобия формулируются в виде трех теорем. Первая и вторая теоремы  подобия формулируют основные свойства подобных между собой явлений, третья устанавливает признаки, по которым  можно определить, подобны ли рассматриваемые  явления.

В подобных явлениях все  одноименные числа подобия (в  том числе и критерии подобия) должны быть численно одинаковы. В этом заключается сущность первой теоремы подобия. Существует и такая формулировка этой теоремы: в сходственных точках подобных процессов одноимённые критерии должны иметь одинаковые значения. Здесь речь идёт о тех точках процессов, в которых определяются искомые величины.

На основании второй теоремы подобия зависимость между переменными, характеризующими какой-либо процесс, может быть представлена в виде зависимости между числами подобия. Функциональная зависимость между числами подобия называется уравнением подобия. При конвективном теплообмене уравнение подобия в общем случае имеет следующий вид: