Автор работы: Пользователь скрыл имя, 25 Октября 2013 в 21:10, лабораторная работа
Поступательное и вращательное движения являются частными проявлениями общего процесса механического движения материи. Физическое единство отражается в аналогии математической формы записи законов, описывающих эти виды движения. Основной закон динамики поступательного движения описывается выражением
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТЕЛА ПО
МЕТОДУ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ
Цель работы: определение момента инерции тела методом крутильных колебаний, проверка справедливости теоремы Гюйгенса–Штейнера.
Приборы и принадлежности: лабораторная установка, грузы сферической формы, электронный секундомер, штангенциркуль, весы и разновески.
Поступательное и вращательное движения являются частными проявлениями общего процесса механического движения материи. Физическое единство отражается в аналогии математической формы записи законов, описывающих эти виды движения. Основной закон динамики поступательного движения описывается выражением
. (1)
Величина m – масса тела – выражает численно меру инертности тела, т.е. его способность изменять состояние поступательного движения под действием силы F. Основной закон динамики вращательного движения твердого тела, вращающегося вокруг оси симметрии тела, записывается в виде
, (1а)
где L - момент импульса тела; j - вектор углового перемещения; e - угловое ускорение; M - момент силы.
Коэффициент пропорциональности J носит название момента инерции. Момент инерции является мерой инерции тела во вращательном движении и определяет способность тела изменять состояние вращательного движения под действием момента силы M. Размерность момента инерции в системе СИ – [кг×м2]. Исходя из размерности момента инерции, можно дать определение момента инерции материальной точки относительно оси вращения в виде
Ji = mi , (2)
где ri – радиус вращения материальной точки, а mi – ее масса. Масса реального тела представляется в виде суммы масс материальных точек, его составляющих. Аналогично этому, момент инерции тела есть совокупность моментов инерции его частей, рассматриваемых как материальные точки:
J =
.
Для тел правильной геометрической формы суммирование (а в пределе – интегрирование) по (3) дает следующие результаты для моментов инерции, вычисленных относительно оси, проходящей через центр симметрии этих тел:
обруч J = mr2;
диск J = mr2;
шар J = mr2;
здесь r – радиус соответствующих тел, а m – их масса.
Если необходимо рассчитать момент инерции тела относительно оси АА, не проходящей через центр симметрии, но параллельной ей (рис. 1), можно воспользоваться теоремой Гюйгенса–Штейнера: «Момент инерции тела JАА относительно любой оси АА параллельной оси ОО, проходящей через центр симметрии тела, равен моменту инерции Jоо этого тела относительно оси ОО, сложенному с величиной ml2; l - расстояние между осями АА и ОО; m – масса тела
JAA = Joo + ml2.
Используя формулы (3) и (4), можно аналитически рассчитать момент инерции любого тела, условно разделяя его на составные части правильной геометрической формы и определяя расстояния, на которых они находятся от общей оси вращения тела. В случаях, когда аналитическое определение момента инерции затруднено сложностью формы тела или неоднородностью распределения массы, его определяют опытным путем, что является одной из целей настоящей работы.
ТЕОРИЯ МЕТОДА ОПРЕДЕЛЕНИЯ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТВЕРДОГО ТЕЛА И ПРОВЕРКИ ТЕОРЕМЫ ГЮЙГЕНСА–ШТЕЙНЕРА
Тело, момент инерции которого необходимо определить относительно некоторой оси вращения ОО, проходящей через центр симметрии С тела, жестко скрепляют с этой осью. Если концы оси фиксировать, тело с осью можно рассматривать как крутильный (торсионный) маятник (рис. 2). Выведенный из состояния равновесия маятник будет совершать колебания с периодом
. (5)
Здесь κ (каппа) называется коэффициентом угловой жесткости или модулем кручения подвеса (оси). Численно κ**выражает величину момента силы, возникающего в материале при его закручивании на единичный угол. Для тела, момент инерции Jоо которого необходимо определить в опыте, период колебаний будет иметь величину Т0
. (5а)
Если коэффициент угловой жесткости известен, то Joo легко определить из формулы (5а). Однако часто коэффициент угловой жесткости неизвестен. Тогда для определения момента инерции тела Joo, чтобы исключить из формулы (5а) κ, поступают следующим образом: добавляют к телу, момент инерции которого определяют, дополнительное тело правильной геометрической формы, момент инерции J которого относительно оси ОО маятника легко вычислить по теореме Гюйгенса–Штейнера. Период колебаний такого усложненного маятника станет равным
. (6)
Из уравнений (5а) и (6) выражаем искомый момент инерции Joo
. (7)
Если в качестве дополнительного груза использовать два одинаковых шара, массы m0 и радиуса r каждый, расположенных симметрично относительно оси маятника ОО, то момент инерции J будет записан, применяя теорему Гюйгенса–Штейнера, в виде
.
Здесь m – общая масса двух шаров; l – расстояние между осью ОО и центром каждого шара.
.
Подчеркнем, что формула (9) позволяет определить момент инерции Joo крутильного маятника при условии, что теорема Гюйгенса – Штейнера справедлива. Чтобы убедиться в справедливости теоремы, проведем следующие рассуждения. Допустим, что с помощью устройства, изображенного на рис. 4, измерена зависимость периода колебаний маятника Т с дополнительными грузами шарообразной формы от расстояния между центрами шаров и осью ОО. Построим график зависимости Т2 от l2. Покажем, что если теорема Гюйгенса – Штейнера справедлива, этот график должен изображаться прямой (рис. 3), пересекающей ось ординат в точке . Наклон этой прямой равен величине . В самом деле, если действительно справедливо, что , формула (6) легко приводится к виду
то есть Т2 = а + С, где ;
Полученное уравнение есть уравнение прямой, что доказывает справедливость теоремы Гюйгенса–Штейнера. Наклон этой прямой равен , что дает возможность экспериментально определить значение модуля кручения подвеса (оси ОО).
Прямая пересекает ось ординат в точке , что позволяет рассчитать момент инерции J00 крутильного маятника с точностью, большей, чем это позволяет формула (9), т.к. для определения J00 в данном случае используется прямая, построенная с учетом погрешностей измерения всех экспериментальных точек.
Схема экспериментальной установки для проверки теоремы Гюйгенса–Штейнера и определения момента инерции твердого тела изображена на рис. 4. Тело 1, момент инерции которого J00 необходимо определить, имеет форму шара с кольцом и двумя симметрично расположенными стержнями. Дополнительные грузы 2 – малые шары – надеваются на стержни и могут быть установлены на различных расстояниях l от оси симметрии установки. Ось ОО прикреплена к телу 1 с двух сторон и закреплена в кронштейнах 3. Для приведения системы в колебательно-вращательное движение необходимо приложить момент силы – повернуть двумя руками стержни на угол 8–10°. (При малых углах период колебаний не зависит от амплитуды колебаний).
Для более точного измерения периода необходимо измерить время t не менее как десяти полных колебаний, а затем определить период как
Т = t / N,
где N – число полных колебаний.
Рекомендуется следующий порядок работы:
l1, м |
l2, м |
l3, м |
l4, м |
l5, м |
l6, м |
Примечание | ||
r, м = = 0,023 м
m0, кг = = 0,18 кг | ||||||||
Т0, c |
Т1, c |
Т2,c |
Т3, c |
Т4, c |
Т5, c |
Т6, c | ||
1 |
||||||||
2 |
||||||||
3 |
||||||||
Среднее значение периода |
Информация о работе Определение момента инерции тела по методу крутильных колебаний